활성 토압: 옹벽이 바깥쪽으로 이동할 때 (또는 벽 뒤의 토공 응력 상태가 활성 한계 평형 상태에 도달하도록 앞으로 이동할 때 옹벽 뒤에서 작용하는 토압입니다.
수동적인 토압: 시공 시 옹벽은 외부 힘의 작용으로 뒤로 이동하거나 회전하고, 흙을 압착하여 흙을 뒤로 이동합니다. 옹벽이 뒤로 일정 변위에 도달하면 (일반적으로 벽 높이의 0. 1%~0.5%) 벽 뒤의 토양이 극한 균형 상태에 도달하면 벽 뒤의 토압에 작용합니다.
참고: 활성 토압과 정적 토압은 잘 이해되고 수동 토압은 이해하기 어렵다. 벽 자체는 움직이지 않기 때문에 수동적인 토압이 발생할 때 벽이 다른 힘의 작용을 받는 것이 분명합니다. 이러한 힘은 먼저 벽을 밀고, 벽이 이동한 후 벽 앞의 흙을 밀면 수동적인 토압이 발생합니다.
확장 데이터:
옹벽의 토압은 벽의 변위에 따라 정적, 활성 및 수동 토압으로 나눌 수 있습니다.
정적 토압은 벽 뒤의 토체가 옹벽 등에 가하는 토압으로, 어떤 방향으로도 변위가 없습니다.
활성 토압은 옹벽이 벽 뒤의 토체의 작용으로 앞으로 이동할 때 벽 뒤의 토체가 벽 등에 가하는 토압으로, 벽 뒤의 충진에 대한 응력이 극한 균형 상태에 도달하는 것을 말합니다.
수동적인 토압은 옹벽이 어떤 외력의 작용으로 뒤로 이동하고 충토를 밀어 벽 뒤의 토체 응력이 극한 균형 상태에 도달할 때 옹벽 뒤에서 작용하는 토압입니다.
경사벽 뒷면의 경사각을 α로 설정하고, 뒤에는 중력이 γ인 반무한 토양이 있고, 흙면의 경사각은 베타입니다. 토양 표면으로부터의 깊이 z 에서 삼각형 셀 ABC 는 벽 뒷면 근처에 있고, 맨 위 면 ab 는 토양 표면에 평행하고, 측면 BC 는 수직이며, 경사 단면 AC 는 벽 뒷면에 평행합니다. Ab 의 수평 투영 방향을 따라 단위 길이를 얻으면 ab= 1 입니다.
단일 셀 상단 ab 는1/cos β로 기울어져 있습니다. 하중의 길이는 p, 양수 응력은 σ β, 전단 응력은 τ β이며, 그 값은 다음과 같습니다.
P=γzcosβ
σ β? =γzcos2β
τ=γzsinβcosβ
V 점에서 원 C 와 교차하는 직선 PV 가 평행한 경우 OV 는 수직 면의 응력입니다. OV 선 (즉, 아래 선) 이 베타선과 대칭이기 때문에 BC 평면의 응력 기울기 0 = 베타입니다. 교차 P 가 벽 뒷면과 PV 의 경사각 α이고 교차 원 C 가 u 점에 있는 경우 OU 는 △abc 의 경사 단면 BC (즉, 벽 뒷면 방향) 의 응력입니다.
OU 선을 하나의 플루토늄 Q 선으로 연결하면, 플루토늄 Q 선과 시그마 축의 각도 βq 는 경사 단면의 응력 기울기, 즉 벽 등에 작용하는 토압의 기울기입니다. 위에서 볼 수 있듯이 U 점은 βq 선과 PU 선의 교차점이며 응력 원의 U 점과 C 점의 교차점입니다.
OV, OU 및 βq 는 모두 응력 원의 매개변수 (중심 위치 및 반지름) 와 관련이 있으며 중심 Oc 는 임의로 설정됩니다. 준 정적 토압의 경우 중심 위치는 벽 뒤의 토체가 선형 변형을 생성하지 않는 요구 사항을 충족해야 합니다.
활성 토압을 풀 때 토양의 전단 강도, 전단 각도 및 극한 균형 조건을 결합할 때 가장 일반적으로 사용되는 것은 랑켄과 쿨롱의 고전 토압 이론입니다.
두 가지 고전 토압 이론의 기본 관점과 가정.
랑켄 토압 이론은 반무한 탄성체의 응력 상태에 따라 극한 균형 조건과 결합하여 출토 압력의 계산 공식을 도출하는 것이다. 따라서 벽 등이 수직적이고 매끄럽고, 벽 뒤의 흙면이 수평이며, 무한대까지 뻗어 있다고 가정해 봅시다. (데이비드 아셀, Northern Exposure (미국 TV 드라마), 벽명언)
어떤 깊이에서든 z: pa = γ zka-2c (ka) (1/2)
정적 토압에 의해 발생하는 토압은 옹벽이 정지될 때 옹벽 뒷면에 작용하는 토압입니다. 그러나, 주동토압과 수동토압의 원인은 여전히 공학계에서 아직 해결되지 않은 문제이다. 일반적으로 극한 토압의 발생 조건은 벽 변위, 벽 구조, 기초 조건, 충진 유형, 충진 밀도 등과 관련이 있는 것으로 간주됩니다.
참고 자료:
바이두 백과-정적 토압
참고 자료:
바이두 백과-능동적인 압력
참고 자료:
바이두 백과-수동적 토압