배경을 발명하다
막스: 플랑크는 19 12 에서 제로 에너지 개념을 제시했습니다. 이 아이디어는
19 13 알버트 아인슈타인과 오토 스턴이 연구한 19 16, 월터.
네스터는 우주가 제로 에너지로 가득 차 있다고 제안했다. 무작위 전기 역학의 현대 분야는
이런 생각들.
동시에 원자의 구조와 안정성은 여전히 수수께끼로 남아 있다. 러더퍼드의 원자 모델은 기본이다.
행성 (전자) 이 태양 (핵) 주위를 움직이는 분석에서. 그러나 이것은 불가능합니다.
좋습니다. 궤도상의 전자는 라모어 광선을 방출하고 에너지를 빨리 잃기 때문에
1 조 분의 1 초도 안 되는 시간 척도에서 나선형으로 원자핵에 들어가 불가능하게 한다.
안정된 상태를 보이다. 이제 무작위 전기 역학 (sED) 이론의 범위 내에서 알려져 있습니다
이것은 제로 에너지 흡수와 관련된 가능한 방안이다. 보버는 1975 년에 가장 간단한 것으로 증명되었다.
가능한 원자와 원자 형태, 즉 기저상태의 수소 원자는 고전적인 러더퍼드에 있을 수 있다
수소 원자의 적절한 반경은 라모어 복사와 제로 에너지 흡수 사이의 균형 상태에 있다.
상태.
이 솔루션은 l 9 13 에서 알 수 없기 때문에 닐스 볼이 사용했습니다.
원자핵에 전자에 대한 색산만 있다고 간단하게 가정하는 다른 방법이 제시되었다. (윌리엄 셰익스피어, 원자, 원자, 원자, 원자, 원자, 원자, 원자)
에너지 등급을 사용할 수 있다. 이러한 추론은 1920 년대 양자 이론의 발전을 가져왔다.
고전 제로 에너지의 개념은 이미 10 년 동안 잊혀졌다. 그러나, 하이젠베르크의 불확실성 원리에 따르면,
수식의 출현, 같은 개념이 양자 구간 1927 에서 다시 나타납니다. 이 연구소에 따르면
이 원리에 따르면 단순 공진동의 최소 에너지 값은 HF/2 입니다. 여기서 H 는 플랑크 상수이고
F 는 주파수입니다. 따라서 진동 시스템에서 이 마지막 무작위 에너지를 제거할 수는 없습니다.
양자이론에서 전자기장도 양자화되어야 하기 때문에 양자진동이 필요하다
장치의 특성을 전자기장의 파형과 비교하다. 주파수가 주파수와 다르다는 결론을 내릴 수 있다.
속도, 전파 방향 및 편광 상태로 구성된 가능한 전자기장 모드의 최소 에너지는 다음과 같습니다
불화수소 /2. 이 에너지에 가능한 모든 필드 패턴을 곱하면 전자기 양자 진공이 발생합니다.
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플랑크, 아인슈타인, 스턴, 네스터가 10 년 전에 연구한 고전적인 영점이 있다.
점 에너지의 동일한 특징-에너지 밀도 및 스펙트럼.
고전 물리학과 추가적인 고전 제로 필드를 포함하는 연구선은 Trevol 로 구성되어 있다.
마샬과 티모시 보이는 1960 에서 다시 개방하고 이름을 수나라고 불렀다.
전기 기계 역학 (sED). SED 는 CT 가 고전 물리학의 기본이라는 질문을 제기했습니다.
0 점 전자기장을 간단히 추가하면 어떤 양자 특성, 과정 또는 법칙을 설명할 수 있습니까? "이틀 아침
시기의 성과는 흑체 스펙트럼의 고전적인 유도 (즉, 양자물리학을 포함하지 않음) 와
라모어 광선을 발사하지만 영점 방사선을 흡수하는 수소 원자 중 고전 궤도 전자는 고전파에 있다.
반경상 균형 궤도의 발견. Timothv'Boyer( 1975) 가 제안한 한 쌍
이 문제에 대한 원시 해결책은 푸호프 각하 (1 987) 가 보완한다. 그들의 관점
궤도 전자를 공명자의 분석으로 간주하다.
Daniel Cole 과 Y.Zou 의 최근 작업은 이 결과를 크게 개선했다.
진행, 그들은 수소 핵의 실제 쿨롱 필드에서 전통적인 전자의 궤도를 시뮬레이션했고,
발사와 흡수 과정의 무작위 특성으로 인해 이 실제 전자 자체는
원자핵으로부터 일정한 거리 내에서, 이것은 양자역학과 일치한다. 평균 위치
정확한 보어 반경에서는 실제 위치 분포가 매우 정확하게 재현됩니다.
슈뢰딩거 방정식에서 전자의 확률 분포
파동 함수로 표현된 것으로 간주됩니다. (sED 표현식에서 전자는 파동이기 때문이 아닙니다.
동적 함수는 "지워진다" 고 하지만 점 입자이기 때문에 전자기 양자 진공 표류를 받는다.
이주의 지속적인 간섭. ) 을 참조하십시오
이 이론의 명확한 결론은 라모어 광선과 흡수 사이의 불균일성 때문이다.
균형, 전자궤도 운행에 해당하는 주파수에서 전자기 양자 진공의 감소는
궤도 운동의 감쇠.
전자기 양자 진공 스펙트럼은 주파수의 입방체에 비례한다. 진공 에너지가
전자가 "정상" 레일 주파수에 억제되면 안쪽으로 나선형으로 움직입니다.
더 높은 주파수의 궤도. 이런 식으로, 그것은 다음에 올 것이다.
그러나 그것은 전자기 양자 진공 스펙트럼과 새로운 균형 위치를 만났다.
보예, 푸호프, 콜, 추의 분석에서 알 수 있듯이
SED 의 해석은 수소 원자에 대해 정확하기 때문에 모든 수소 원자에도 적용되어야 한다.
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원자와 다전자 구조에 있습니다. 이 경우 전자는 여기 상태에서 저에너지로 이동합니다.
양자상태의 전이는 한 안정궤도에서 다른 안정궤도로의 빠른 쇠퇴, 그리고
이것은 순간적인 양자 점프가 아니다. 전자 궤도 안정성 기초의 세부 사항은 여전히 이해되어야합니다.
그것은 sED 이론에 의해 결정되지만, 단일 전자수소 원자의 상황에서 얻은 논리적 귀납은 매우 분명하다.
모든 원자의 전자 궤도는 발사와 흡수 사이의 균형에 의해 결정되어야 한다. 왜냐하면
이를 위해서는 적절한 주파수에서 전자기 제로 필드의 패턴 억제를 포함한 수정이 필요합니다.
전자궤도의 수정은 본질적으로 원자 중 전자에너지급의 자연 전이라고 한다.
같은 과정으로 이동하면 이 과정에서 방출되는 에너지는 일반적인 변환으로 전환될 수 있다.
에너지는 같은 방식으로 캡처됩니다.
미세 구조는 원자를 미세 구조 안팎으로 이동시켜 전자를 억제한다.
적절한 양자 진공 모드는 전자기 양자 진공의 에너지 추출을 완성할 수 있다. 이것은 가능합니다.
그것은 미니어처 카시미르 캐비티에 의해 완성되었다.
에너지의 진정한 원천으로서, 전자기 양자 진공은 수소 원자의 S 에너지 등급과 P 에너지 등급 중 하나로 이루어져 있다.
전자류의 램 변위, 반데발스력, 하라노프 보임 효과, 소음.
택배.
그러나, 전자기 양자 진공의 가장 중요한 효과는 카시미르력, 하세미의 존재이다.
켈력은 평행 전도판 사이의 힘으로 전자기 양자 진공 에너지의 복사로 해석될 수 있다.
사출 압력 효과. 전도성 벽이 있는 공강의 전자파는 벽 표면에서 측면과 분리된다.
경계 조건을 측정하고 특정 파장으로 제한합니다. 결과적으로, 사실, 평행 판 사이에
카시미르 강에서는 파장이 판 간격보다 큰 방사선 모델이 억제됩니다. 그리고 나서,
외부 전자기 양자 진공 복사의 과압이 판을 함께 밀었다. 하나의 문제로 삼다.
접착) 과 카시미르 힘에 큰 영향을 미치는 가능한 제어 메커니즘.
문헌의 양과 진실성의 힘도 실험실 테스트에서 마이크로전자학으로 발전했다.
기계 구조 (MEMS) 기술.
파장이 판 간격 d 와 같으면 패턴 제외가 갑자기 발생하지 않습니다
파장이 D 이상인 경우 가장 강하지만 파장이 단계 d/n 사이에 떨어지면 가장 강합니다.
모드 억제가 시작되고 n 이 증가하면 효과가 감소합니다. 우리는 사용을 추천한다.
이렇게 하면 파장이 d 보다 작을 때 부분 패턴을 최대한 억제할 수 있습니다
사용 가능한 실제 크기가 큰 카시미르 캐비티.
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연구원들은 제로 에너지에서 에너지를 "추출" 할 때 열역학을 위반하지 않는다고 말했다.
법칙, 에너지는 여전히 상수이기 때문에 제 2 법칙을 위반하지 않는다. 콜
푸호프가 실시하고 발표한 열역학 분석에 따르면 규칙 위반이 없는 것으로 나타났다. 현실
사실 Forwrad( 1984) 의 사상 실험은 간단하지만 비현실적인 응용을 보여준다.
에너지 추출 실험은 을 (를) 기반으로 한다.
수소 원자의 무작위 전기 역학 (SED) 해석에서 기저상태는 사실로 해석된다.
전형적인 궤도 전자에 해당하며 속도는 C/ 137 입니다. 고전적인 전자기 방출로 인해
그리고 전자기 제로 필드의 흡수, 궤도는 보어 반경에서 안정적입니다.
이 견해는 처음에는 보예 (1975) 에서 나온 후 푸호프 (1987) 에서 추출됐다.
Cole 과 Zou(2003, 2004) 는 상세한 시뮬레이션을 통해 이 관점을 입증했습니다.
시뮬레이션은 이 해석에서 전자의 무작위 움직임이 슈뢰딩거 파동을 재현한다는 것을 보여준다.
확률 밀도 분포. 이 해석은 양자역학의 해석과 뚜렷한 차이가 있다는 점에 유의해야 한다.
차이점은 양자역학에서 전자의 l s 상태는 각운동량이 0 인 것으로 간주되고 sED 에서는
해석에서 전자의 순간 각운동량은 MCR/ 137 = h/27 _ c 입니다. 하지만, 닉 이시스 (Nickisch)
SED 시뮬레이션에 따르면, 양자의 경우처럼, 궤도평면의 제로 교란으로 인해
샘플, 시간 평균 각운동량은 0 입니다. 그래서' 궤도' 가 충분한 이' 전통 전자' 의 경우
평균은 원자핵 주위의 구형 대칭 볼륨을 채웁니다. 여기서 원자핵의 크기는 슈뢰딩거와 같습니다.
파동 함수가 같은 방사형 확률 밀도와 순 각운동량 0 은 양자 특성과 완전히 일치합니다.
SED 의 관점에서 볼의 반지름은 0.529A (에) 이다. 이는 궤도 유지에 대한 책임을 져야 한다는 뜻이다.
채널 작업의 제로 방사 파장은 2.5-6.29-6.5438+0.37 = 455a (0.0455 미크론) 입니다. 혐의,
이 파장과 더 짧은 파장에서 카시미르 공동에서 제로 방사선을 억제하면
전자가 낮은 에너지 상태로 쇠퇴하게 하는 것은 가속 전하로 인한 것이다.
전형적인 발사는 9 호 발사와 비슷하다
카시미르 판 사이의 거리 D. 전자의 양자 확률 밀도의 꼬리에주의를 기울이십시오 (콜과 동일)
Zou 의 sED 시뮬레이션과 동일) 보어 반경이 5 개 이상 확장되므로 또는
파장은 상당히 길어서 0.65438 0 미크론이다. 0.2 미크론도 에너지 균형을 이룰 수 있다.
약간의 변화.
이 궤도의 주파수는 6.6× 10 s ~ 이기 때문에 전자가 얼마나 빨리 포로로 잡혀도 상관 없습니다.
카시미르 공동을 주입하는 과정은 여전히 궤도전자가 경험한 과정이다
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더 느린 것. 그래서 우리는 새 잠수함의 쇠퇴를 가정한다. 볼의 기저상태.
그것은 에너지가 갑작스러운 광방사 신호가 아니라 열로 점차 방출되는 것을 포함한다.
전자의 결합 에너지는 13.6 eV 이기 때문에, 우리는 이 과정에서 에너지가 방출된다고 가정한다.
수소 원자를 d=250A 또는 205A 에 주입하는 양은 약 1 부터 10 eV (아마도 위
더 큰 캐비티) 에서. 일단 공동을 떠나면, 전류는
양성자는 0 장에서 에너지를 흡수하여 다시 정상 상태로 자극될 것이다. 이 과정에서, 추출은
소비되는 에너지 (열) 는 제로 필드 손실 상황에서 얻어지며 SED 의 설명에 완전히 설명되어 있습니다.
우주는 빛의 속도로 흐른다. 사실, 우리는 국부적으로 에너지를 추출하고 전 세계에 에너지를 보충하고 있다. 생각하다
바다에서 물 한 통을 뽑아낸다고 상상해보세요. 네, 바다가 고갈되고 있지만 사실은 그렇지 않습니다
어떠한 실제 결과도 없다.
수소는 표준 온도와 압력 하에서 자연적으로 존재하기 때문에 (STP) 는 이원자 분자입니다.
따라서 수소 원자를 카시미르 공동에 주입하기 전에 수소 원자를 분해해야 한다. 우리는 피한다.
단일 원자 (불활성) 가스와 상호 작용하여 이러한 복잡한 상황을 피하고 많은 복잡한 상황을 이용했다.
단일 원자 가스가 동시에 존재하는 다중 전자 변형
그것은 안전하고 저렴한 장점을 가지고 있다.
우리가 천연 불활성 가스를 사용하는 데에는 세 가지 이유가 있습니다.
(1) 분해 처리가 필요하지 않습니다.
(2) 무거운 원소 원자는 수소 원자보다 약 2 ~ 4 배 크기 때문에 유익하다.
쉽게 제조할 수 있는 대형 카시미어 캐비티의 영향을 받습니다.
(3) 무거운 원소에는 여러 개의 껍데기 전자가 있어 여러 개의 껍데기 전자를 동시에 받을 수 있다.
카시미르 공동에서 제로 방사선 감소의 영향.
다음은 5 가지 잠재적으로 적절한 불활성 가스입니다.
호 (Z=2, r= 1.2A)
Ne(Z= 1 0, r= 1.3A),
Ar(Z=l 8, r= 1.6A)
Kr(Z=36, r= 1.8A)
Xe(Z=54, r=2.05A).
이러한 모든 요소에는 ns 전자가 포함됩니다. 그는 두 개의 ls 전자를 가지고 있다. Ne 는 제각기 가지고 있다
1s 2 개와 2s 전자입니다. Ar 에는 1 s, 2s, 3s 전자가 있습니다. Kr 은 각각 두 개씩 있습니다.
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1s, 2s, 3s, 4s 전자. Xe 에는 1s, 2s, 3s, 4s, 5s 전자가 있습니다.
가장 바깥쪽의 전자가 다른 전자에 의해 완전히 차폐된다고 가정해 봅시다.
속도는 rJ 로 측정됩니다 (케플러 주기의 제곱은 일반적으로 긴 반지름의 입방체에 비례함)
예) 그래서 9 (r/v 에 비례함) 는 R3 tuo 로 측정됩니다. 만약 이런 상황이라면,
반경 R 이 클수록 외부 전자층의 에너지 특성에 미치는 영향이 커집니다.
카시미르 공동에 있습니다. 그래서 우리는 d = 0. 1 미크론 (또는 심지어 1 까지) 이라고 생각해야 합니다.
미크론) casimir 공동은 최외층 s-전자 쌍의 에너지 수준을 낮추는 역할을 한다 ...
또한 중간 셸에 있는 P 전자와 S 전자에도 같은 영향을 줄 수 있습니다.
0. 1 미크론의 casimir 공동이 이 구멍에 주입될 때마다 부정적인 영향을 미칠 것으로 예상되는 이유가 있다.
헬륨, 네온, 아르곤, 크립톤 또는 크세논은 1 ~ 1 0 ev 를 방출합니다.
J0rdan Maclav 에 따르면 casimir 공동 계산 이론을 완성했습니다.
긴 원통형 공동은 공동에 안쪽 힘을 생성합니다. 카시미르 힘의 "모델" 에서
제외란 지름이 0. 1 미크론인 원통형 공동이 이상적인 쉘을 생성하는 것을 의미합니다.
이 층의 전자 감쇠 및 후속 에너지 방출.
전자기 양자 진공장이 고전 양자 이론에 큰 영향을 미친다는 것을 깨달았다.
L 994) 형태는 원자 안정성에 필수적이다. 이 개념은 물리학 분야이다
무작위 전기역학이라고 불리며 이론과 시뮬레이션을 통해 수소 원자 중 전자의 기저상태로 쓰인다.
기초를 표시합니다. 고전 볼론 궤도는 라모어와 sED 이론의 전자기학에 의해 방출된다.
양자 진공 제로 요동의 에너지 흡수 사이의 균형을 확정했다. 그런 다음, 일단 억압되면,
적당한 영점 파동이 있으면 균형이 깨져서 전자가 거의 0 으로 감쇠될 것이다.
이 전환 과정에서, 일반적으로 더 낮은 에너지 수준을 찾아 에너지를 방출하는 것은 어렵다. 적당하다
카시미르의 크기가 이런 기복이 없는 억제에 이를 수 있을 때. 카시미르 강지
전자기 모드가 억제되거나 제한되는 모든 영역. 일단 이 디자인이 합리적인 카드에 들어가면.
Simir 강에서는 전자 에너지 레벨이 변경되고 에너지가 방출됩니다. 카시미르 강에서 나오면,
전자는 주변 환경의 영점 변동으로부터 에너지를 흡수하여 그 속으로 돌아간다.
정상 상태. 이렇게 하면 0 변동을 대가로 하는 에너지 추출 순환을 실현할 수 있다. 아직은 아니지만
이론적으로는 증명되었지만, 라모어 복사와 제로 요동에서 흡수된 에너지 사이에는
비슷한 균형은 수소뿐만 아니라 모든 원자의 전자 상태의 기초이어야 하므로 허용된다
모든 원자는 제로 에너지 (제로 변동과 관련된 에너지) 를 추출하는 촉매제로 사용될 수 있다.
200680056350.3
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사람들은 분자 결합의 기초로 사용할 수 있는 비슷한 방법이 있다고 믿고 있습니다.
에너지 추출 주기.
다음은 관련 현상과 관련된 특허 목록입니다.
특수 치아 LJ 5, 0 18, 180, 에너지 변환은 높은 전하 밀도를 사용합니다.
높은 전하 밀도를 가진 에너지 변환) 은 스파크 방전을 포함합니다.
전하 클러스터의 생성. 전하를 추측하는 정전기 반발력은 카시미르력을 통해 전기를 띤다.
클러스터에서 극복되다. 본 발명은 카시미르 공동에서 원자의 에너지 방출을 포함하지 않는다.
그래서 본 발명과는 무관하다.
특허 5,590,031,전자기 복사 변환 시스템.
에너지를 전기로 변환 (전자기 복사 에너지를 전기로 변환하는 시스템)
프랜 클린 미드 (Frann Klin Mead) 와 잭 나텟킨 (Jack Nachamkin) 본 발명은 케이시의 원자를 다루지 않는다.
연미강의 에너지가 방출되어 본 발명과는 무관하다.
전용 IJ 6,477,028, 에너지 추출 방법 및 장비 (can
측정 추출 방법 및 장비). 카시미르력 변화의 영향을 제기하다
다양한 물리적 요소 중 하나 이상을 변경하거나 이러한 물리적 요소에 영향을 미치는 요소를 변경합니다.
어떤 환경적 요인도 카시미르력 시스템이 되돌릴 수 없다는 것을 보여준다.
본 발명은 casimir 강 내 원자의 에너지 방출을 포함하지 않으므로 본 발명과는 다르다.
분명히 이것과 무관하다.
LJ6,593,566, 에너지 추출 방법 및 장치 (에너지) 를 전문적으로 연구하다
측정 추출 방법 및 장비). 입자 표면 상호 작용을 기반으로 가속
또는 감속 입자. 본 발명은 카시미르 공동에 있는 원자를 다루지 않는다.
에너지가 방출되어 본 발명과는 무관하다.
특허 6665 167, 에너지 추출 방법 -I (에너지 추출 방법
。 파브리치오 핀토. 6477028 과 비슷합니다. 본 발명은 케이시의 원자에 관한 것이 아니다.
연미강의 에너지가 방출되어 본 발명과는 무관하다.
내용을 발명하다
본 발명은 우주의 어느 곳에서나 얻을 수 있는 데이터를 전송하는 시스템을 공개했다.
얻은 전자기 양자 진공의 일부 에너지는 열, 전기, 기계 에너지 또는 기타 형식으로 변환됩니다.
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동력으로 존재하는 가용 에너지. 이것은 무작위 전기 역학 이론 (SED) 에 의해 예측됩니다
원자 전자 구조의 영향. SED 이론의 범위 내에서 원자는
라모어 방사선 전자 에너지 수준과 전자기 양자 진공에서 흡수된 방사선 에너지 사이의 균형은 정확하다.
설정. 적절한 주파수의 전자기 양자 진공 에너지를 억제함으로써 전자 에너지 등급을 생성할 수 있다.
에너지 방출 또는 방출로 이어질 수 있는 변화입니다. 이 에너지의 변화는 전자가
여기 상태에서 저에너지 상태로의 전이는 광자의 표준 발사이지만, 단지 긴 시간 척도에 불과하다.
이 변화는 한 에너지 수준에서 다른 에너지 수준으로 "점프" 하는 것이 아니라 연속적입니다.
점프' 는 전자기 양자 진공 복사의 패턴 억제가 카시미르 공동에서 발생한다는 것은 잘 알려져 있다.
카시미르 공동은 전자기 패턴이 억제되거나 제한되는 모든 영역을 말합니다. 원자가 들어갈 때
원자가 적절한 마이크로 카시미르 공동에 있을 때 원자 중 전자의 궤도 에너지가 나타난다.
수의 감소는 껍데기 전자에 가장 두드러진다. 이 에너지는 이 응용 프로그램에서 사용될 것이다
필요한 장치를 캡처합니다. 이 미니어처 카시미르 공동에서 분리되면
양성자는 주변의 전자기 양자 진공에 의해 다시 자극된다. 이런 식으로, 전자기 양자 진공의 에너지는
부분 추출, 전자기 양자 진공을 전역적으로 보충하다. 이 과정은
무한히 반복하다. 이 과정도 에너지 보존과 일치하며, 그 중 사용 가능한 모든 에너지가 통과된다
전자기 양자 진공의 에너지를 소모하다. 본 발명은 이 시스템의 두 가지 샘플 변형을 공개했다.
이 두 가지 변형은 일련의 마이크로 casimir 중공을 통과하는 동안 가스가 여러 번 상승할 수 있도록 합니다.
전자기 양자 진공 에너지를 취하면, 이 두 변종은 독립적으로 작동하여 재활용한다.
좋습니다. 분자 결합에 작용하는 것도 비슷한 효과를 낼 수 있다. 공개된 장치는 사이즈에 있습니다
가변적이며, 그 에너지 출력은 작은 배터리 교체부터 교체에 이르기까지 적용할 수 있다.
발전소 크기의 발전기. 전자 양자 진공이 우주 전체에 분산되어 있기 때문에
전자 양자 진공에서는 본 신청에서 요구한 방식으로 에너지를 얻을 수 있는 장치가 있을 것이다.
효과적이고 무궁무진한 에너지.
부도약술
아래 간략하게 설명한 그림과 결합된 상세한 설명을 참고하여 본 발명을 이해할 수 있다
알아보세요.
그림 1 은 각 채널에 여러 채널이 포함된 이 발명된 채널 세트의 다이어그램입니다.
카시미르 캐비티;
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그림 2 는 본 발명에 따라 양자 진공 에너지를 국부적으로 사용할 수 있는 에너지로 변환하는 도식입니다.
시스템 다이어그램
그림 3 은 각 파이프에 여러 파이프가 포함된 이 발명에 따른 파이프 배치의 도식입니다.
카시미르 캐비티;
그림 4a. 4d 는 본 발명품의 결합영화 속 카시미르 채널의 도식이다.
그림;
그림 5a. 5c 는 카시미르 통로를 통과하는 유체를 진동시키기 위해 발명된 장치를 보여준다.
도식을 준비하다.
그림 6A 와 6B 는 카시미르 캐비티 벽을 변환하기 위해 발명된 반사 특성입니다.
성적 장비 다이어그램;
그림 7A 및 7B 는 본 발명품의 casimir 포켓 간격 장치에 따른 도식입니다.
그림 8 은 비대칭 입구 및 출구와 결합된 이 발명품의 casimir 캐비티의 도식입니다.
장비 다이어그램.
상세히 설명하다
이 개념의 첫 번째 구현 사례는 부피로 형성된 카시미르 공동을 활용합니다.
공기가 흐르거나 볼륨을 드나들며, 부피는 로 표시된다.
판자의 크기가 판 간격보다 훨씬 큰 전도성 재질로 만들어진 평행 판 제한 영역입니다.
또는 볼륨은 전도성 재질로 만든 기둥으로 정의된 영역으로 나타납니다. 여기서 기둥은
물체의 길이는 그것의 지름보다 훨씬 크다. 신청자는 다른 형태의 casimir 공동도 사용할 수 있다고 주장한다.
비슷한 효과를 내기에 충분하며, casimir 라는 용어는 0 을 실현할 수 있음을 나타내는 데 사용됩니다.
영역의 모드는 모든 볼륨을 억제합니다. 필요한 조건은 카시미르의 패턴이 억제되었다는 것이다.
제어 능력은 전자 에너지 수준과 일치하여 캐비티 내부와 외부에서 전기를 생성합니다.
2 차 에너지 수준의 현저한 차이.