시간 영역 유한 차분법 (FDTD) 을 사용하여 유기 발광 다이오드의 방사 특성을 연구한 것입니다. 유기 발광 디스플레이 장치의 전자 전송 계층 (상하이) 은 금속 거울에서 불과 수십 나노미터 떨어져 있는데, 이 층의 구조는 매우 복잡하다. 시간 영역 유한 차분법은 매우 효과적인 8 로 입증되었습니다. 활성층과 금속 음극 사이의 거리 Da 를 변경하여 수평 쌍극자 소스 (dx, Y) 와 수직 쌍극자 소스 (dz) 의 방사 분포를 연구했다. 그림 2(a) 와 2(b) 는 여러 ETL 레이어 두께 값 (60, 80 및 100 nm) 아래 y-z 평면에서 dx 및 dz 쌍극자의 방사 분포를 보여 줍니다. Dz 쌍극자에서 나오는 대부분의 방사선이 임계각 아래로 방출되어 유리에서 공기로 빠져나갈 수 없다는 것을 발견했다. 그래서 우리는 면내 쌍극자 dx 와 dy 에 초점을 맞췄습니다. 금속 음극으로 인한 dx, Y 의 미러 쌍극자가 원본 dx, Y 와 다르기 때문에 ETL 두께 Da 가 ~λ/ (4nETL) 일 때 위상 길이 간섭이 발생할 것으로 예상됩니다. Da 값 (80 nm) 이 위상 길이 간섭의 조건을 충족하면 그림 2(a) 에서 수직 복사의 상당한 향상을 볼 수 있습니다. 그런 다음 각도 90 40 의 여러 값에서 결합된 출력의 복사 전력을 공간적으로 통합하고 최적화된 ETL 레이어 두께가 약 80 nm 인지 확인합니다. ETL 레이어의 두께와 활성 레이어의 위치는 유기 발광 다이오드 구조의 설계에 매우 중요합니다. 방사선 스펙트럼의 수평 쌍극자 소스 (car, year) 와 수직 쌍극자 소스 (egg) 는 활성 레이어와 금속 음극 간에 서로 다른 거리를 가지고 있습니다. 그림 2 (1) 및 2 (b) 는 대비 레이어 두께 (60, 80 및 100 nm), 방사 스펙트럼이 있는 car 및 egg 쌍극자의 여러 평면 및 액면가를 보여 줍니다. 계란 쌍극자가 방출하는 대부분의 방사선이 임계각보다 낮기 때문에 유리에서 공기로 빠져나갈 수 없다는 사실이 밝혀졌다. 그래서 우리는 평면 쌍극자형에 초점을 맞추고 있습니다. 쌍극자 car 은 금속 음극과 원마이신의 상 사이의 긴 간섭으로 중간 두께가 ~λ/(4netl) 에 이를 것으로 예상되기 때문입니다. 수직 복사의 뚜렷한 향상은 그림 2 (1) 에서 값이 (≊80NM) 에 도달하여 긴 간섭 조건을 충족하는 경우입니다. 그런 다음 90 40 시야각의 투과 방사 전력 값을 공간적으로 통합하고 최적화된 제어층의 두께가 약 80nm 인지 확인했습니다. 레이어의 두께와 활성 레이어의 위치는 유기 발광 다이오드 구조를 설계하는 열쇠입니다. 광결정 패턴의 추출 효율 향상은 격자 상수 (λ), 패턴 깊이 (D) 및 막대 크기의 세 가지 요소와 관련이 있습니다. 이 연구에서는 2 차원 정사각형 비트맵 그래픽을 사용합니다. 이 그래픽은 이중 빔 홀로그래피를 통해 쉽게 만들 수 있기 때문입니다. 그림 3 은 여러 패턴 깊이의 격자 상수로서 상대적 추가 효율을 나타내는 함수를 보여 줍니다. 여기서 SiNx 층의 두께는 600 nm 이고 막대의 반지름은 0.3 λ입니다. 상대 추출 효율을 계산할 때 실제 유기 발광 다이오드 디스플레이의 유한 픽셀 크기 (200×50μm2) 를 고려해야 합니다. 그러나 이 크기는 직접 FDTD 계산에 너무 큽니다. 대신, 계산된 도메인 경계에 4 개의 완벽한 반사기를 배치하고 광자가 픽셀 경계에 도달하는 데 필요한 평균 시간이 될 때까지 공기로 추출한 에너지를 시간상으로 통합했습니다. 빛의 등방성 발사를 위해 우리는 dx, Y, Z 쌍극자를 유원층에 고르게 분포시켰다. 추출 효율을 높이기 위해 생성된 광자 결정 모드에는 격자 상수 (λ), 깊이 모드 (IV) 및 막대 크기의 세 가지 관련 요소가 있습니다. 이 연구에서 2 차원 정사각형 비트맵 그래픽은 이 모드를 사용하여 이중 빔 홀로그래피를 쉽게 만들 수 있기 때문입니다. 그림 3 은 격자 상수인 함수의 상대적 추출 효율성에 대한 몇 가지 패턴 깊이를 보여 줍니다. 여기서 실리콘 질화물 층은 600 nm 의 두께와 0.3λ의 반지름을 가지고 있습니다. 상대 추출 효율을 계산할 때는 픽셀이 제한된 (200×50μ m2) 유기 발광 다이오드 디스플레이를 고려해야 합니다. 그러나 이 치수는 직접 시간 영역 유한 차이 계산에 너무 큽니다. 대신, 우리는 네 번의 완벽한 반사를 도메인의 경계와 시간의 종합 에너지에 올려 공기를 추출하고 광자가 가장자리에 도달하는 데 필요한 평균 시간을 추출합니다.

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